k吸収端のエネルギーは、( )軌道電子の( )エネルギーに等しいため、( )に比例する。

レイリー散乱は( A )がそのエネルギーを失うことなく散乱する弾性散乱である。 Aのエネルギーが高くなればなるほど、( B )散乱の確率が高くなる。 なお、弾性散乱は入射光と散乱光の( C )が等しいもの。非弾性散乱は入射光と散乱光の( C )が異なるものを指す。

コンプトン散乱弾面積は( )に比例する。

陽電子は電子の反粒子であり、電荷が逆である以外は全て同じ性質を持つ。

μ粒子の静止エネルギーは( )MeV。

原子核の平均密度は、( )g・cm^-3である。

核異性体転移の際、ニュートリノを放出する。

原子核の電荷が( )いほど、内殻電子が原子核に引き寄せられ、( )が起こりやすい。 内部転換電子とγ線の放出比を( )と呼び、( )の( )乗に比例する。

内部転換電子は線スペクトルを示す

制動放射が起こる確率は入射粒子の( )に( )するので、電子以外での重荷電粒子での発生確率は低い。

飛程は( )の逆数を( )に関して積分したもの。

阻止能は、( )が物質中で単位長さ当たりに失うエネルギーである。

飛程は荷電粒子のみに与えられる。

質量エネルギー転移係数は、放射線が物質中を通過する際に( )を与えて放射線の( )が失われる( )を示す量で、( )を物質の密度で割ったもの。

質量エネルギー転移係数はβ線に対して適応可能である。

線エネルギー付与🟰LETは、阻止能に似た意味を持ち、( )が物質中を通過する際に単位長さ当たりに平均して失う( )。 同一粒子、例えば2本のα線が、それぞれ同じ物質に突入した時のLETはα線のエネルギーが大きいほど( c )くなる。

線質係数L♾️は、( )における放射線のLETの関数として一義的に決まった無次元の値である。 線質係数は、( )によって単位長さ当たりに付与されたエネルギーで、( )と似た意味を持つ。 なお、人体への影響を表す( )線量や( )線量には、線質係数に変わり( )係数が用いられる。

ウラン235やプルトニウム239の核( )では、約 ( )MeVの運動エネルギーが放出され、そのうち約( )MeVが中性子に与えられる。 この時、一回の核( )で2〜3個の中性子が放出される為、中性子1個当たりのエネルギーは( )MeVになる。

熱中性子の真空中の寿命は( )分である。

( )は、熱中性子吸収弾面積が20600bと極めて高く、熱中性子遮蔽剤として頻繁に用いられる。