質量減弱係数は線減弱係数を物質の密度で除した値である

オージェ電子放出と制動Ｘ線放出は競合して起きる

トリチウムの放射能測定には、BGOシンチレーション検出器が適している

原子核内の中性子はβ⁺壊変をして陽子になることがある

鉄の安定な同位体では原子核内の中性子数は陽子数よりも多い

Sr-90とY-90は核異性体である

X線に対して、カーマは適用することができる

S-32(n,p)P-32は発熱反応である

光電効果は外角の電子で生じる確率が高い

有機液体シンチレーション検出器は中性子の検出の際に、弾性散乱を利用している

コンプトン効果は光子の粒子性を示す現象である。

トリチウムの放射能測定には液体シンチレーション検出器が適している

質量減弱係数は物質の種類にあまり依存しない

電子対生成は物質の原子番号に比例する

チェレンコフ効果は荷電粒子が誘電体を通過する際に発生する

電離箱において、再結合の割合は印加電圧に依存する

Co-57はβ⁻壊変のみを起こす核種である

吸収線量は制動放射により系外に逃れるエネルギーは含まれない

Eu-152は高エネルギー加速施設の鉄筋コンクリートの放射化で生成される可能性がある

コンプトン散乱の断面積は物質の原子番号に比例する

EC壊変ではニュートリノは放出されない

C-14はβ⁻壊変のみを起こす核種である

電離箱において、平均電離電流が同じであっても、連続照射の場合とパルス照射の場合では再結合の割合は異なる

光電子増倍管において、暗電流は温度に依存しない。

Ce-144は安定同位体である

陽電子と電子でポジトロニウムが生成される

オージェ電子のエネルギーは線スペクトルを示す

コンプトン効果は生体組織の吸収線量に寄与しない

空気のW値はヘリウムのW値よりも小さい

チェレンコフ光は荷電粒子の進行方向に対して、円錐形状に前方へ放射される

高速中性子用固体飛跡検出器は中性子検出の際に、弾性散乱を利用している。

電子捕獲を起こす核種はγ線を放出しない

Cf-252とAm-241-Beを比較すると、放出される中性子の平均エネルギーはCf-252のほうが高い

荷電粒子へ移行が成立しているとき衝突カーマと吸収線量は等しくなる

線減弱係数の逆数は平均自由行程である

光電子増倍管において、出力パルス波高は、ダイノードの段数に依存しない

C-11はB-11の鏡映核である

コックフロット・ワトソン型加速器は電子の加速に適している

α壊変とβ⁻壊変は同一核種では起きない

中性子のスピンは０である

電子捕獲ではニュートリノは放出されない

オージェ電子放出と特性X線放出は競合して起きる

Cs-134は高エネルギー加速施設の鉄筋コンクリートの放射化で生成される可能性がある

β⁺壊変が生じる核種では、競合してEC壊変が生じる

1MeVの中性子が水素原子との衝突で熱中性子になるまでにかかる平均衝突回数は約25回である

光電子増倍管において、光電陰極では放出される光電子数が入射光電子数よりも少ない。

1MeVの光子は鉄との光核反応において、中性子を放出する

中性子は原子核外で壊変しない

印加電圧が1,000V以上であれば、電子数の増倍率がほぼ一定となる

電子対消滅では、3個の消滅放射線を放出することがある

線減弱係数は物質の原子数密度に比例する

He-3と熱中性子の発熱反応において、電荷保存則は成立しない

BF3比例計数管は中性子の検出において、弾性散乱を利用する

陽電子に対してカーマは適用することはできない

K-43とSc-45は同中性子体である

原子核内の中性子数は、α壊変を起こすと2減少する

D-D反応で発生する中性子のエネルギーは約14MeVである

コンプトン散乱は干渉性散乱である

原子番号が大きい核種ほどオージェ収率（オージェ電子の放出割合）が大きくなる

吸収線量はシーベルト[Sv]という特別単位が用いられている

Cd-113(n,γ)Cd-114は発熱反応を示す

真空中において陽電子は安定である

重陽子の質量は陽子の質量の2倍よりも小さい

Au-197(n,γ)Au-198は発熱反応である

Co-60は高エネルギー加速器施設の鉄筋コンクリートの放射化で生成される可能性がある

K-40はβ⁻壊変のみ生じる核種である

入射放射線のエネルギーが2倍になると、W値も2倍になる

トリチウムの放射能測定には通気型電離箱が適している

Li-6(n,α)H-3は発熱反応である

原子核内の陽子は電子捕獲して中性子になることがある

電子捕獲に引き続き、特性X線またはオージェ電子が放出される

He-3と熱中性子の発熱反応において、全エネルギーは保存される

Sr-90とY-90は同重体である

中性子の質量は陽子の質量よりも大きい

陽子は原子核外で壊変しない

P-32はβ⁻壊変のみ発生する核種である

He-3が熱中性子を吸収したときにおこる反応は(n,p)反応である

中性子線に対して吸収線量は適用できない。

ファン・デ・グラーフ型加速器は電子の加速に適している

Mn-54は高エネルギー加速施設の鉄筋コンクリートの放射化で生成される可能性がある

電離箱において、再結合の割合は、線量率に依存する

チェレンコフ効果において、荷電粒子が物質中を進むにつれて、チェレンコフ光の強度が増大する

He-3と熱中性子の発熱反応において、運動量は保存される

光電子増倍管において、陽極出力端子では入力光子数に比例する波高の負パルスが生じる

β⁺壊変は電子捕獲と競合して起こる

Si-28(n,α)Mg-25は発熱反応である

コンプトン効果に対する質量減弱係数は物質の電子密度に比例する

チェレンコフ効果は、荷電粒子の速度が物質中における光の伝播速度よりも遅いときに観察される

光電効果は自由電子に対しても発生する

電離箱において、電離電流が同じであれば、α線の場合も、β線の場合も再結合の割合は同じである

He-3と熱中性子の発熱反応において、質量は保存されない

原子核の半径は質量数の1/3乗に比例する

トリチウムの放射能測定には、ZnS(Ag)シンチレーション検出器が適している

He-3と熱中性子の発熱反応において、運動エネルギーは保存される

中性子用熱ルミネセンス線量計は、中性子検出の際に弾性散乱を利用している。

消滅放射線のエネルギーは、ドップラー効果により広がりを持つ

内部転換後にオージェ電子が放出されることがある

サイクロトロンは電子の加速に適している

α壊変ではニュートリノは放出されない

希ガスでは原子番号が大きいほどW値は大きい